paper statistik fermi-dirac
DESCRIPTION
fisika statistikTRANSCRIPT
NAMA: LINDANG M. PAKPAHANNIM: 4133121031KELAS: FISIKA DIK A 2013MATA KULIAH: FISIKA STATISTIK
STATISTIK FERMI-DIRACPada pembahasan yang lalu kita mengembangkan statistik kuantum yakni statistik Bose-Einstein untuk sistem yang mengandung boson. Statistik kuantum berikutnya adalah statistik Fermi-Dirac yang akan kita kembangkan untuk assembly yang sistemnya dibangun oleh fermion, dimana momentum sudutnya merupakan kelipatan bilangan bulat-setengah. Karena fermion memenuhi larangan Pauli, maka setiap keadaan paling banyak diisi oleh satu sistem saja.
DISTRIBUSI FERMI-DIRAC
Misalkan suatu assembly tertutup dan mengandung sejumlah fermion yang tak saling berinteraksi, dengan energi total . Seperti pada pembahasan statistik sebelumnya, konfigurasi assembly dapat dinyatakan dalam bentuk distribusi sistem pada sejumlah pita energi. Tiap pita mengandung sejumlah keadaan dengan energi yang berada dalam interval dan . Konfigurasi assembly ditandai oleh nilai yang menyatakan jumlah sistem yang dapat ditempatkan pada berbagai nilai . Karena assemblynya tertutup, maka jumlah total sistem dan energi total haruslah memenuhi syarat
Seperti halnya dengan boson, pertukaran dua fermion tidak akan menghasilkan susunan yang baru karena partikelnya identik (tak dapat dibedakan). Selanjutnya jira terdapat cara menyusun sistem diantara pita energi yang memiliki keadaan, maka jumlah total konfigurasi adalah
yang tentu saja tak lain adalah robot konfigurasi.
Oleh karena fermion memenuhi larangan Pauli, maka jumlah yang dapat ditempatkan pada suatu keadaan hanya dapat bernilai 0 atau 1. Jika sejumlah sistem telah ditempatkan dalam keadaan, maka terdapat dari keadaan yang masih kosong. Maka banyaknya cara mengisi adalah
Untuk menggambarkan proses pengisian ini, gambar berikut memperlihatkan 3 sistem (digambarkan dengan titik) pada 5 keadaan (digambarkan dengan kotak). Hasil menunjukkan bahwa terdapat 10 cara, nilai ini sesuai jika kita menggunakan rumus 5.3Bobot konfigurasi secara keseluruhan diperoleh dengan mengalikan masing-masing jumlah susunan yang mungkin, yakni
Oleh karena dan cukup besar, maka kita dapat menggunakan pendekatan Stirling
=Mengikuti metode sebelumnya, syarat yang harus dipenuhi adalah
Nilai yang ada dalam tanda kurung haruslah bernilai nol untuk setiap harga manapun
Dari persamaan 5.5
Nilai yang bersesuaian dengan konfigurasi yang memiliki peluang terbesar
Persamaan di atas disebut distribusi Fermi-Dirac untuk assembly fermion.
Bentuk secara umum dikenal dengan nama fungsi Fermi dan umumnya ditulis dalam bentuk
Persamaan di atas diperoleh dengan melakukan substitus dan . dalam persamaan di atas disebut energi Fermi. Jika rapat keadaan dengan energi berada di antara dan , maka jumlah sistem yang berada dalam interval energi tersebut adalah
GAS FERMI-DIRAC
Sebelum membahas lebih jauh perilaku gas yang dibentuk oleh fermion, kita akan menela fungs Fermi dengan fokus pada energi Fermi . Fungsi Fermi pada temperatur mutlak nol ditunjukkan pada gambar berikut.
Ketika temperatur mutlak 0, suku memiliki dua nilai yang mungkin.
(i) Untuk dan
(ii) Untuk
Maka fungsi Fermi dapat memiliki dua harga yakni
untuk dan
untuk
Hal ini menunjukkan bahwa pada temperatur mutlak nol, peluang bahwa keadaan dengan energi terisi sama dengan satu, dengan kata lain semua keadaan terisi. Sebaliknya bahwa semua keadaan dengan energi kosong. Bentuk fungsi Fermi untuk temperatur mutlak nol ditunjukkan pada gambar berikut.
Sifat fungsi dapat dijelaskan secara sederhana sebagai berikut. Pada temperatur mutlak nol, fermion menduduki keadaan dengan energi yang paling rendah. Oleh karena hanya satu fermion yang dapat menduduki satu keadaan, maka keadaan dengan energi paling rendah semuanya terisi sampai semua fermion berada dalam tingkatan energi tersebut. Singkatnya dapat dikatakan bahwa tingkatan energi Fermi adalah tingkatan energi tertinggi yang diduduki oleh fermion pada temperatur mutlak nol, keadaan dengan tingkatan energi di atasnya tidak terisi.
Nilai dapat dicari dari persamaan 5.11 dengan menggunakan syarat bahwa
Oleh karena bentuk fungsi Fermi pada K, untuk , ketika untuk syarat di atas dapat ditulis menjadi
Karena fermion merupakan sistem kuantum maka bentuk fungsi rapat keadaan dapat diambil dari persamaan 4.12 oleh karena momentum sudut spin fermion memungkinkan lebih dari satu keadaan untuk setiap tingkatan energi. Dengan penerapan yang lebih luas ini, misalnya dalam kasus elektron, kita dapat memandang bahwa bilangan kuantum spin magnetiknya dapat berharga dan . Jadi memungkinkan dua keadaan untuk tiap tingkatan energi
dalam sebuah ruang . Persamaan 5.13b menjadi
Secara sederhana kita dapat menghubungkan besaran di atas dengan energi termal dengan mendefenisikan temperatur Fermi melalui hubungan
Dalam tabel berikut disajikan nilai dan untuk berbagai gas Fermi-Dirac ; gas fermion yang dibentuk oleh atom isotop Helium pada tekanan standar dan juga gas elektron dalam logam alkali lithium dan natrium
Tabel 1. Energi dan temperatur Fermi
Gas
Helium 0,94 x 10-310
Gas elektron dlm lithium4,754.000
Gas elektron dalam natrium2.124.000
Untuk gas molekuler yang mengandung fermion, temperatur Ferminya relatif rendah dibandingkan temperatur kamar normal. GAS ELEKTRON
Dari tabel 1 nampak bahwa untuk gas elektron temperatur Ferminya relatif tinggi, diperkirakan bahwa kenaikan temperatur dari temperatur mutlak ke nilai di sekitar temperatur kamar hanya akan berpengaruh pada elektron-elektron dengan energi yang dekat dengan energi Fermi. Hal ini ditunjukkan pada gambar berikut dengan asums bahwa dan nilai fungsi Fermi diberikan untuk berbagai harga khusus (yang lebih mudah dihitung).
Distribusi jumlah elektron ke seluruh tingkatan energi merupakan perkalian antara fungsi distribusi dengan rapat keadaan
Sifat-sifat gas elektron pada temperatur mutlak nol dapat dihitung dari distribusi integral dengan mengambil batas integral dari 0 sampai . Contoh energi rata-rata elektron pada adalah :
sehingga untuk dan untuk ,
nilai diambil dari persamaan 5.14Untuk mencari bagaimana perilaku gas elektron apabila temperatur mutlak dinaikkan (di atas nol), maka pertama perlu dicari energi Fermi sebagai fungsi temperatur. Dengan menggunakan persamaan 5.11 serta syarat kekekalan
Maka
Oleh karena itu kita hanya perlu mencari nilai energi Fermi sebagai batas atas integral. Pendekatan yang dapat diambil adalah . Tingkatan energi Fermi sebagai fungsi temperatur dapat dinyatakan dengan
Untuk , nilai pada temperatur kamar kira-kira sama dengan 8 x 10-5.
Energi rata-rata elektron pada temperatur diperoleh dengan menghitung nilai integral untuk memperoleh
Panas jenis pada volume constan satu mol gas elektron diperoleh dari
Dengan temperatur Fermi pada temperatur kamar nilai panas jenis Kira-kira 0,05 R.