model kronig penney
Post on 07-Dec-2015
64 Views
Preview:
DESCRIPTION
TRANSCRIPT
MODEL KRONIG PENEY
Sebuah potensial periodik yang persamaan gelombang dapat di pecahkan dalam hal fungsi dasar adalah array persegi. Persamaan gelombang pada Gambar 4
−ђ2
2m d2
dx2 + u(x) 𝛙 = ϵ 𝛙 ( 11)
dimana U (x) adalah energi potensial dan merupakan nilai eigen energi.
Di kawasan itu 0 <x < 𝛼 dimana U = 0, fungsi eigen adalah linear kombinasi,
𝛙= A eikx + Be-ikx (12)
Pada gelombang pesawat ke kanan dan ke kiri, dengan energi
ϵ =ђ2 K2 / 2 m (13)
Di kawasan itu -b < x < o dalam penghalang solusinya adalah dalam bentuk
𝛙= CeQ3 + De-Qx (14)
Dengan
U0 –ϵ = ђ2Q2/2m (15)
Gambar 4 Potensial persegi periodikdiperkenalkan oleh Kronig dan Penney.
solusinya memiliki bentuk Bloch (7). Jadi di wilayah 𝛼 < x < 𝛼 + b harus berhubungan dengan solusi (14) di wilayah -b < x < 0 dengan teorema Bloch yaitu
𝛙 (𝛼 <x< 𝛼 +b) ≈ 𝛙 ( - b <x < o ) eik (𝛼 +b) (16)
dimana berfungsi untuk mendefinisikan vector gelombang k digunakan sebagai indeks untuk
label solusi. Konstanta A, B, C, D dipilih sehingga 𝛙 dan d 𝛙 / dx yang kontinu pada x = 0 dan
x = 𝛼. Ini adalah kondisi batas kuantum mekanik biasa dalam masalah yang melibatkan potensial persegi Pada x = 0,
A+ B = C+ D (17)
Ik ( A-B) = Q ( C- D ) (18)
dengan Q dari (14). Pada x = 𝛼, dengan menggunakan (16) untuk 𝛙 (𝛼) di bawah penghalang di
hal 𝛙 (- h),
A e ik 𝛼 + Be-ik = (Ce-Qb + DeQb )eik (𝛼 +b) (19)
Ik ( A e ik 𝛼 – Be-ik 𝛼 ) = Q ( Ce- Qb –De Qb ) eik (𝛼 + b ) ( 20)
Pada pertanyaan (17) ke (20) memiliki solusi hanya jika determinan koefisien dari A, B, C, D menghasilkan
[(Q2-K2)/2QK ] sin h Qb sin K 𝛼 + cos h Qb cos k 𝛼 = cos K (𝛼 + b ) (21 a)
Hasil disederhanakan untuk mendapatkan persamaan ini. Hasilnya disederhanakan jika kita mewakili potensial oleh delta periodic Fungsi diperoleh ketika kita melewati batas b = 0 dan Uo
= ∞ sedemikian rupa bahwa Q2b 𝛼 /2 = p, jumlah terbatas. Dalam batas ini Q > K dan Qb < 1. Kemudian (21a) tereduksi menjadi
( p/ K 𝛼) sin K𝛼 + cos K𝛼 = cos k 𝛼 ( 21 b)
Kisaran K yang persamaan ini memiliki solusi lsa kembali diplot pada Gambar. 5,
untuk kasus P = 3 𝜋/ 2. Nilai nilai yang sesuai pada energi diplot di Gambar. 6. Perhatikan celah energy pada batas. vector gelombang k dari Fungsi Bloch adalah indeks penting, bukan K di (12), yang terkait dengan energy oleh (13). Sebuah cara dalam masalah ini dalam ruang vector gelombang diberikan kemudian dalam bab ini.
Model Kronig-Penney di Ruang timbal balik
Sebagai contoh penggunaan persamaan (31) untuk masalah yang sama dipecahkan, digunakan model Kronig-Penney dari periodik fungsi delta potensial:
U(x) 2 ∑G>OUG cos Gx = A 𝛼∑δ ( x - s 𝛼 ) (33)
dimana A adalah konstan dan jarak kisi. Jumlah ini atas semua bilangan bulat s antara 0 dan l/a. Kondisi batas periodik satuan panjang, yang lebih dari atom l / 0. Dengan demikian koefisien Fourier dari potensialnya adalah :
UG = ∫0
1
dxU ( x )cosGx=A α∑δ∫
0
1
dx δ(x−sa) (34)
Semua UG adalah sama untuk potensial fungsi delta. Ditulis persamaan pusat dengan k sebagai indeks Bloch. Jadi persamaan (31) Menjadi
(λ k - ϵ ) C ( k ) + A ∑n
C (k−2πn /a) (35)
dimana λk = ђ2k2/ 2m dan jumlahnya lebih dari semua bilangan bulat n, memecahkan Persamaan (35) untuk ϵ (k), didefinisikan sebagai berikut :
F( k) = ∑n
C (k−2πn /a) (36)
Kemudian Persamaan 35 menjadi
C ( k ) = −(2m A /ђ2) f (k )¿/¿ (37 )
Karena Persamaan (36) di atas semua koefisien C, yang dimiliki, untuk setiap n adalah
F ( k ) = f ( k – 2 𝜋 n / a ) (38)
Hubungan ini memungkinkan bisa ditulis sebagai berikut :
C (( k – 2 𝜋 n / a¿ = - ( 2 m A/ ђ2 ) f ( k ) [ ( k - 2 𝜋 n / a )2 - 2 mϵ /ђ2) ] -1 ( 39 )
Jumlah sisi atas segala n untuk mendapatkannya, menggunakan Persamaan (36) dan membatalkan f (k) dari kedua belah pihak,
¿¿ / 2 m A ) = - ∑n
¿¿/ α )2 – (2 mϵ /ђ2) ] -1 (40)
Jumlah tersebut dapat dilakukan dengan bantuan hubungan standar yaitu sebagai berikut :
Etn x = ∑n
1nπ+x (41)
Setelah manipulasi trigonometri di mana kita menggunakan hubungan untuk perbedaan
dua cotangents dan produk dari dua sinus, jumlah dalam Persamaan (40) menjadi
a sin ka4 ka¿¿
(42)
di mana ditulis k2 = 2 m ϵ / ђ2, seperti pada Persamaan (13). Hasil akhir untuk Persamaan (40) adalah sebagai berikut :
( m Aa2/ 2 ђ2 ) ( ka ) -1 sin ka + cos k a = cos ka ( 43)
yang setuju dengan hasil Kronig-Penney (21b) dengan P ditulis untuk m A𝛼2 / 2 ђ2
top related