-prosldiIJJ P8I'tBmuan dan Prosontasilimlah Funuslonal Toknls Non panoUn, 18 Dosomb8l' 2006• ISSN :1410 - 6381

PENENTUAN RESPON DETEKTOR NE MK 7 NRM TEIUIADAPSUMBER NET RON 252 Cf

Nurman RajagukgukPTKMR - BAT AN

AJBSTRAK

Penentuan Respon Detektor NE MK 7 NRM Terhadap Sumber Netron 252Cf. Makalah inimenguraikan pengukuran respon detektor berbentuk bola dengan diameter 8 inchi terhadapjarak ke sumber netron cepat 252Cf yang dilakukan di dalam ruang kalibrasi berukuranpanjang 11 m x lebar 5,4 m x tinggi 3,5 m dan di ruang tanpa atap berukuran panjang 30m x lebar 15 m. Detektor dan sumber radiasi diletakkan pada ketinggian 120 cm dari lantai.Pada eksperimen di ruang kalibrasi jarak detektor ke sumber radiasi bervariasi mulai dari 50cm sid 200 cm scdangkan di ruang tanpa atap mulai dari 50 em sid 120 cm. Koreksi terhadaphamburan netron dilakukan menggunakan tcknik semi empiris. Hasil yang diperolehmenunjukkan bahwa respon detektor terhadap netron yang terhambur dari dinding ruangkalibrasi pada jarak 100 cm adalah 16 % sedangkan di ruang tanpa atap adalah 7 %. Hasilpcncntuan respon detektor terhadap 252Cf di kedua ruang terse but cukup baik denganperbedaan lebih kecil daripada 2 %. Dari hasil yang diperoleh dapat disimpulkan bahwa jarakkalibrasi untuk detektor ini harus dibatasi antara 50 cm sid 140 cm.

ABSTRACT

The Determination of The Response of NK 7 NRM detector for a 252Cf neutron source.Measurement of the response of a 8 in. spherical rem-meter with distance from a 252Cffissionneutron source has been carried out in a calibration room built of concrete, dimensions about11m x 5.4 m x 3.5 m high and in the room without roof, dimension about 30 m x 15 m.Instrument and source were placed on a stand so that the distances between them and the floorwere about 120 cm. The distance between the source and the instrument was measured from

the geometric center of the detector to the center of the source. Measurement in the calibrationroom has been conducted with the distances between the source and the detector varybetwecn 50 cm up to 200 cm but in the room without roof the distances has been limited until120 cm. Correction for neutron scattering has been done using a semi-empirical technique as afunction of source to detector distance. The result obtained showed that the response of thedctcctor to neutron reflected from the walls of the calibration room at the distance of 100 cm

was 16 % and in another room was 7 %. The result obtained showed that the response of thedetector in both room were in a good agreement within 2 %. In summary the calibrationdistance for this detector should be limited in the range from 50 cm to 140 cm.

208

Pl'osldq PertBmlJan dan Prosontasillmiah FunOslWla/ Toknls NWI PwmUtI, 18 Dosumber 2006iii---

PENDAHULUAN

ISSN :14W - 5381 •

Pada prinsipnya sebuah alat ukur radiasi tingkat proteksi dikalibrasi dengan cara

mcnempatkannya pada suatu titik di medan radiasi acuan yang besaran medan radiasi yang

diukurnya telah diketahui. Respon alat ukur radiasi terse but dinyatakan sebagai bacaan alat

ukur terse but clibagi dengan besaran meclan radiasi(1). Kebalikan dari respon ini diketahui

sebagai faktor kalibrasi. Oalam kalibrasi alat ukur radiasi netron untuktingkat proteksi,

besaran medan radiasi yang cliperlukan adalah dosis ekivalen. Besaran ini diturunkan dari laju

pancaran netron yang hanya berasal dari dari sumber tersebut.

Karena meclan radiasi acuan diperoleh dari laju panearan netron yang hanya berasal

dari sumber racliasi, maka faktor kalibrasi dad sebuah alat ukur radiasi harus bersifat unik,

artinya faktor kalibrasi alat terse but hanya sebagai fungsi dari tipe detektor dan spektrum

energi sumber radiasi bukan bergantung pada faktor- faktor seperti jarak detektor ke sumber

radiasi atau ukuran ruang yang digunakan untuk kalibrasi ..

Untuk mendapatkan !aju pancaran yang hanya berasal dari sum bel' netron tersebut

sangatlah sulit karena adanya netron yang terhambur dari dinding ruang kalibrasi, penyangga

sUl11berdan detektor, udara dan benda-benda lainnya yang berada di dalam ruang kalibrasi.

Oalal11 prakteknya biasanya dilakukan koreksi yang eukup signifikan terhadap efek dari

hamburan netron ini agar diperoleh respon alat ukur terse but yang yang hanya berasal dari

sUl11berradiasi.

Ruang laboratorium kalibrasi PTKMR-BA TAN terbuat dari beton berukuran panjang

It m x lebaI' 5,4 m lebaI' x tinggi 3,5 m . Dibandingkan dengan fasilitas kalibrasi di beberapa

negara, ruang ini relatif keeil dan dipastikan akan menimbulkan hamburan netron yang eukup

besar(2). Dengan demikian, mengabaikan faktor hamburan netron akan menyebabkan

kalibrasi alat ukur radiasi untl1k netron cepat akan mendapatkan kesalahan yang signifikan.

Untuk menghindari kesalahan tersebut maka hamburan netron di ruang tersebut harus

diperhitungkan untuk setiap detektor yang dikalibrasi.

Salah satu cara untuk memperoleh faktor koreksi hamburan adalah dengan

menghitung efek netron yang terhambur menggunakan program komputer dengan

mempertimbangkan sumber radiasi, detektor dan konfigurasi ruangan. Dengan demikian perlu

209

prosldiIJJ Port&muan ~an ProsentasJ IImlah Funoslonal Toknls Non PeneDtl, 19 Oosombor 2006- ISSH :1410 - 6381

dilakukan perhitungan untuk setiap sumber, detektor dan konfigurasi ruangan yang

berbeda.(3)

Cara yang lain adalah menggunakan teknik "shadow cone" (kerucut terpancung). Cara

Inl adalah dengan menempatkan kerucut terpancung di antara sumber radiasi dan detektor

yang desainnya sedemikian rupa sehingga secara geometris dapat menghalangi fluen yang

langsung berasal dari sumber netron untuk sampai ke detektor. Untuk menggunakan teknik ini

maka diperlukan beberapa "shadow cone", karena ukurannya harus sesuai dengan konfigurasi

sumber-detektor( 4)

Cara terakhir adalah dengan menggunakan teknik semi empirik yaitu dengan cara

mengukur respon total yang diterima oleh detektor. Dengan menggunakan kombinasi

pengukuran dan perhitungan maka akan diperoleh respon detektor yang berasallangsung dari

sumber netron (5).

Makalah ini menguraikan pengukuran hamburan untuk memperoleh respon detektor

alat ukur radiasi nctron NE MK 7-NRM terhadap sumber netron 252Cfyang dilakukan di ruang

kalibrasi PTKMR-BATAN. Untuk meyakinkan betapa besarnya pengaruh ukuran ruangan

pada hamburan radiasi, maka dilakukan juga pengukuran di ruang tanpa atap dengan ukuran

sekitar 30 m x 15 m .. Dengan pengukuran di dua ruang yang jauh berbeda luasnya ini akan

diperoleh perbedaan respon dari detektor tersebut. Diharapkan dengan pengukuran ini akan

diperoleh prosedur kalibrasi alat ukur radiasi netron yang memadai.

TEORI

Metoda ini berdasarkan asumsi bahwa fraksi bacaan instrumen yang disebabkan oleh

netron terhambur dapat dikurangi dari deviasi bacaan menggunakan hukum kebalikan jarak

kuadrat. Berbagai kontribusi dikarakterisasikan oleh suatu komponen independen dari jarak

detektor ke sumber radiasi yang disebabkan oleh hamburan oleh dinding dan suatu komponen

yang berkurang secara linier dengan jarak yang disebabkan oleh hamburan oleh udara.

Bacaan instrumen, M7(r), sebagai fungsi jarak, yang disebabkan oleh medan radiasi total

(netron langsung dan netron terhambur) berhubllngan dengan respon fluen RrjJ menggllnakan

persamaan berikut (6).

210

ProsldIJJ,J partumuan dan Prosontasillmlah FWluslcnal 'okllls Non PonoUtl.19 Dos8m!J8r 2006 ~SN :1410 - 6381

MLWrpxF,(r)x(1 +Ar)

Rq; ( 1 + S 1'2) .........•... (1)

dengan

S adalah fraksi kontribusi hamburan oleh ruang pada unitjarak kalibrasi

r:p adalah laju fluen di udara bebas

Dengan menggambarkan ruas kiri sebagai fungsi 1'2 akan mend~patkan suatu garis lurus.

Perpotongan dengan sumbu Y akan mendapatkan respon RrjJ dan slope dari garis akan

rnemberikan fraksi komponen

Total hamburan oleh udara diberikan sebagai (1 + A 1'). Untuk sumber 252Cfbesarnya

adalah 0,012 m-I (5).

</J pada persamaan 1. dinyatakan sebagai :

([J === !1n (2)2

I'

dengan

Bn === B x F{Jf!J (3)

41t

dengan

B adalah laju pancaran sumber radiasi netron

F, (B) adalah faktor koreksi anisotropi sumber radiasi e52Cf === 1,012)

U ntuk mendapatkan konstanta karakteristik sumber ke detektor yang merupakan

bacaan detektor setelah dikoreksi semua efek hamburan digunakan persamaan berikut :

K === Me .,.2 (4)

Jika respons fluen di udara bebas adalah

Rq; === lvfL .........................................•.......................................(5)

</J

Maka dengan menggunabn pcrsamaan 2 dan 5 akan diperoleh

K === R q). Bn (6)

211

Prosl~ PortBnwan dan Prosunt~slilmlah FW1uslonaiTuknls Nun Punulltl.18 Dosumbur 2006-

Dengan demikian respon dosis ekivalen adalah

RH = Rrh (7)

Hrft

ISSN :1410 - 6381

dengan Hrft adalah faktor konversi fluen-dosis ekivalen. Untuk 252Cf,H¢ adalah 3,4 10-10

Sv.cm2. (5)Co"

PERALA T AN DAN T AT A KERJA

Perala tan

a. Sumber Radiasi Netron 252Cf

Sumber radiasi netron yang digunakan pada pengukuran ini adalah 40 Jlg 252Cfdengan

waktu paruh (9,661 ± 0,029) x 102hari. Sumber radiasi ini dikalibrasi pada tg1.l1 Juli 2005 di

laboratorium National Physical Laboratory, Inggris menggunakan teknik " Manganese

Sulphate Bath "(7).Hasil kalibrasi menunjukkan bahwa laju emisinya adalah (9,498 ± 0,096) x

107 S-1 untuk tingkat kepercayaan 95 % (8).

b. Alat Ukur Radiasi Nctron NE MK 7 NRM

Alat cacah ini dapat digunakan untuk mengukur laju dosis ekivalen dengan rentang 0,1

mrern/jam sid 1 rem/jam untuk energi antara termal (0,025 eV) dan 7 MeV (9). Radiasi netron

dideteksi menggunakan pencacah proposional berbentuk bola denga diameter 8 inehi. Sebagai

alat bantu digunakan "scaler" Tennelee TC 534

Tata Kcrja

Sumber radiasi netron 252Cfdiletakkan pada ketinggian 120 em dari lantai di tengah

ruangan kalibrasi yang berukuran J.I,7 m x 5,4 m x 3,5 m. Detektor NE MK 7 NRM

diletakkan pada ketinggian yang sama dengan sumber radiasi dengan jarak ke sumber 252Cf

bervariasi mulai dari 50 em sid 200 em dengan rentang jarak 10 em. Peneaeahan dilakukan

untuk waktu 100 detik. Pada pengukuran di ruang tanpa atap berukuran 30 m x 15 m, jarak

detektor ke sumber radiasi yang digunakan adalah 50 em sid 120 em. Susunan peralatan

yang digunakan pada pengukuran dapat dilihat pad a Gambar 1 di bawah ini.

212

PI'osldlrvJ pertemuan dan Presentasl IIm/ah Funaslonal Teknls Non PeneOtl. 19 Oesember 2006- ISSN :14W - 6381

Gambar 1. Susunan peralatan pada pengukuran respon detektor NE MK 7 NRM di ruangtanpa atap berukuran 30 m x 15 m. Detektor dan sumber radiasi 252Cf diletakkan padaketinggian yang sarna yaitu 120 em dari lantai dengan jarak yang bervariasi mulai dari 50 emsid 120 em.

BASIL DAN PEMBAHASAN

Hasil pengukuran total respon detektor MK 7 NRM , terhadap sumber radiasi 252Cf

mulai dari jarak deteetor ke sumber radiasi 40 em sid 200 em mula-mula dikoreksi dengan

hal11buran udara Mr (r )(1 + A.r ) dan selanjutnya dikalikan dengan kuadrat jarak sumber

radiasi ke detektor, r. Harga perkalian ini digambarkan sebagai fungsi r2 yang hasilnya dapat

dilihat pada Gambar 2. Dengan l11enggunakan regresi linier maka pada jarak tertentu dari

sUl11berke detektor akan diperoleh persamaan yang l11endekati garis lurus :

dengan Mo adalah respon detektor yang hanya berasal dari sumber radiasi netron pada jarak r,

sedangkan slope S l11erupakan kontribusi netron terhambur oleh ruang kalibrasi.

213

Prosldq Purtumuan dan Pl'8Sontasilirniah FunoslonalToknlsNonPonoOtl.18Dosombur2006 ISSN:14W - 6381iiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiii

350

300

250

::E 150

100

50

o

0.25 0.36 0.49 0.64 0.81 1.21 1.44 1.69 1.96 2.25 2.56 2.89 3.24 3.61 4

r2 [m2J

Gambar 2. Respon detektor M dikalikan dengan kuadrat jarak detektor ke sumber radiasi rsebagai fungsi kuadrat jarak untuk sumber 252Cf di ruang kalibrasi yang berukuran panjang 11m x lebar 5,4 m x tinggi 3,5 m dan ruang tanpa atap berukuran 30 m x 15 m.

Dari Gambar 2. dapat dilihat bahwa pada jarak detektor ke sumber radiasi mulai dari

50 em sid 130 em nilai M.r2 sebagai fungsi r2 eenderung mendekati linier mengikuti

persamaan garis lurus M.r2 = 225,37 ( 1 + 0,16 r2 ) dengan koefisien korelasi r = 0,997.

Persamaan garis garis terse but menunjukkan bahwa pada 'jarak 1 m kontribusi netron

terhambur di ruang kalibrasi ada1ah adalah 16 % sedangkan perpotongan pada r = 0

memberikan respon pada jarak 1 m yang berasal dari sumber netron itu sendiri adalah 225,37

eps.

Dari gambar yang sarna dapat di1ihat juga bahwa pada pengukuran di ruang tanpa atap

mendapatkan daerah yang mendekati persamaan garis lurus mulai dari jarak detektor ke

sumber radiasi 60 em sampai dengan 120 em dengan persamaan garis lurus : M.r2 = 219,46 ( 1

+ 0,08 r2 ) dengan koef. korelasi 0,99. Dari persamaan ini diperoleh hamburan netron pad a

214

prosldInu PortBmuan dan Prosontaslllndah FWlDSloilaJ Toknls Non PonoUU, 10 Dosombar 2006- ISSN :1410 - 6381

jarak 1 m adalah 8 % sedangkan respon yang berasal dari sumber netron itu sendiri adalah

219,46 eps.

Dari pengukuran di dua ruangan terse but di atas menunjukkan bahwa pada ruang yang

berukuran eukup besar dan tanpa atap hamburan netron masih eukup besar. Kemungkinan

besar hamburan ini berasal dari lantai yang hanya berjarak 120 em dari sumber netron

sedangkan dari dinding tidak memberikan kontribusi yang besar karena jaraknya sekitar 700

em.

Sebagai perbandingan, pengukuran menggunakan metoda yang sarna pernah dilakukan

di ruang kalibrasi NRL yang berukuran panjang 7,1 m, 4,6 m lebar dan tinggi 3,5 m

terhadap sumber radiasi netron 252Cf. Pengukuran dilakukan dengan rem meter dengan

detektor berbentuk bola berdiameter 9 inch mendapatkan persamaan garis lurus M.r2 = 1070 (

I + 0,20 r2 ), sedangkan menggunakan " Bonner Sphere" berdiameter 3 inch mendapatkan

pcrsamaan garis lurus M.r2 = 386 ( I + 1,24 r2 ) (3). Hasil ini walaupun tidak bisa dibandingkan

sceara kuantitatif karena perbedaan detektor, konfigurasi dan ukuran ruang dan lain lain

namun dapat dijadikan gambaran bahwa hamburan netron di ruang kalibrasi yang kecil eukup

besar.

Dari Gambar 2. dapat dilihat bahwa padajarak mulai dari 150 em sampai dengan 200

em kurva mengalami penurunan yang drastis. Meskipun rentang pada jarak ini bukan menjadi

perhatian untuk kepentingan kalibrasi, namun perlu diteliti penyebabnya karena

keeenderungan ini sangat berbeda dengan beberapa hasil pengukuran yang dilakukan orang

(3). Salah satu eara adalah dengan melakukan pengukuran yang sarna namun pada arah yang

berlawanan. Karena pada pengukuran ini hamburan dari belakang detektor disebabkan oleh

dua hal yaitu dinding beton dan pintu yang terbuat dari Pb.

Dari Gambar 2. diperoleh bahwa respon detektor yang hanya berasal dari sumber

radiasi netron adalah 225,37 eps. Jika laju dosis ekivalen sumber netron tersebut pada jarak

100 em dihitung menggunakan persamaan 2, 3 dan 4 akan diperoleh laju ekivalen sebesar

84,4 mrem/jam. Dengan demikian respon detektor yang diperoleh dari pengukuran di ruang

kalibrasi tersebut adalah 225,37eps/84,4 mrem/jam = 2,67 eps/mrem/jam sedangkan respon

detektor yang diperoleh di ruang tanpa atap setelah dikoreksi peluruhan adalah 219,46

eps/83,68 mrem/jam = 2,62 eps/mrem/jam*. Ketidakpastian pengukuran ini ditaksir sebesar ±

215

JlrosldIrJJ fortomuan IIan Prosontaslllmlah Funuslonal Toknls NonPBnoUU,18Dosombor 2006 ISSN:14W - 6381iiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiOiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiOiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiii

] 0 %. Dengan demikian terdapat perbedaan yang tidak signifikan sebesar 1,7 %. Hal ini

menunjukkan bahwa walaupun ka!ibrasi dilakukan di ruang yang jauh berbeda ukurannya asal

bisa menentukan faktor koreksi hamburan netron dari ruang pengukuran akan mendapatkan

hasil yang relatif sama.

* Ketidakpastian pengukuran ini ditaksir sebesar ± 10%.

KESIMPULAN

Dari hasil dan pembahasan terse but di atas dapat disimpulkan bahwa :

1. Metoda teknik semi empirik ini cukup sesuai untuk digunakan dalam kalibrasi alat

ukur radiasi netron.

2. Jarak detektor ke sumber radiasi antara 50 em sid 140 em mendapatkan persamaan

yang rr.endekati linier sehingga dapat digunakan sebagai jarak kalibrasi untuk detektor

terse but.

DAFT AR PUST AKA

I. SCHRAUBE, H,CHARTIER, 1.L, COSACK,M, DELAFIED, H.J, HUNT, 1.B and

SCHW ARTZ, R.B, Calibration Procedure for Determining The Radiation Response

Characteristics of Neutron Measuring Device Used for Radiation Protection,

Radiation Protection Dosimetry Vol. 23, Nuclear Technology Publishing, 1988

2. RIMPLER, A, Dose Equivalent Response of Neutron Survey Meters for Several

Neutron Fields, Radiation Protection Dosimetry Vol. 44, Nuclear Technologi

Publishing, 1992

3. EISENHAUER, C.M, SCHWARTZ, R.B, JOHNSON, T, Measurement of Neutron

Reflected from The Surfaces of a Calibration Room, Health Physics Vol. 42,

Pergamon Press Ltd, 1982

4. TNTERNA TTONAL ATOMIC ENERGY AGENCY, Guidelines on Calibration of

Neutron Measuring Devices, IAEA, Vienna, 1988

5. INTERNATIONAL ORGANIZATION for STANDARDIZATION , Neutron

Reference Radiation for Calibrating Neutron Measuring Device for Radiation

216

Ilrosl~ PartBrnuan dan Prosontaslllrnlah Fungslonal Toknls Non PonoIIU,19 Dosombor 2008i ISSN :1410 - 6381

Protection Purposes and for determining Their Response as a Function of Neutron

Energy, ISO 8529, ISO, 1986

6. INTERNA TIONAL ORGANIZATION for STANDARDIZA TION , Neutron

Reference Radiation for Calibrating Neutron Measuring Device for Radiation

Protection Purposes and for determining Their Response as a Function of Neutron

Energy, ISO 10647, ISO, 1996(E)

7. Axton Ej, Cross P, Robertson JC, Calibration or'the NPL Standard Ra-Be

Photoneutron Source by an Improved Manganese Sulphate Bath Technique, J Nuc/.

Energy 19, 1965

8. Certificate of Calibration of a Californium Neutron Source Serial Number NS0738,

National Physical Laboratory, 2005

9. Manual Neutron Monitor NK 7 NRM, Nuclear Enterprice Limited, 1980

217