Download - Or03-Nurza Dwi Prisca Faradila
LAPORAN PERCOBAAN
FISIKA DASAR
Nama : Nurza Dwi Prisca Faradilla
NPM : 0906636541
Group : B7
Fakultas/Departemen : Teknik/ Teknik Industri
Nomor Percobaan : OR03
Nama Percobaan : Distribusi Intensitas Difraksi
Unit Pelaksanaan Pendidikan Ilmu Pengetahuan Dasar
(UUP-IPD)
Universitas Indonesia
2010
Distribusi Intensitas Difraksi
I. Tujuan Percobaan
Mempelajari distribusi intensitas pola difraksi pada celah tunggal
II. Teori
Difraksi adalah penyebaran gelombang, contohnya cahaya, karena adanya halangan. Semakin
kecil halangan, penyebaran gelombang semakin besar. Hal ini bisa diterangkan oleh prinsip
Huygens. Pada animasi pada gambar sebelah kanan atas terlihat adanya pola gelap dan
terang, hal itu disebabkan wavelet-wavelet baru yang terbentuk di dalam celah sempit
tersebut saling berinterferensi satu sama lain.
Untuk menganalisa atau mensimulasikan pola-pola tersebut, dapat digunakan Transformasi
Fourier atau disebut juga dengan Fourier Optik. Difraksi cahaya berturut-turut dipelajari
antara lain oleh:
Isaac Newton dan Robert Hooke pada tahun 1660, sebagai inflexion dari
partikel cahaya yang sekarang dikenal sebagai cincin Newton.
Francesco Maria Grimaldi pada tahun 1665 dan didefinisikan sebagai
hamburan fraksi gelombang cahaya ke arah yang berbeda-beda. Istilah yang
digunakan saat itu mengambil bahasa Latin diffringere yang berarti to break
into pieces.
James Gregory pada tahun 1673 dengan mengamati pola difraksi pada bulu
burung yang kemudian didefinisikan sebagai diffraction grating.
Thomas Young pada tahun 1803 dan sebagai fenomena interferensi
gelombang cahaya. Dari percobaan yang mengamati pola interferensi pada dua
celah kecil yang berdekatan, Thomas Young menyimpulkan bahwa kedua
celah tersebut lebih merupakan dua sumber gelombang yang berbeda daripada
partikel (en:corpuscles).
Augustin Jean Fresnel pada tahun 1815 dan tahun 1818, dan menghasilkan
perhitungan matematis yang membenarkan teori gelombang cahaya yang
dikemukakan sebelumnya oleh Christiaan Huygens pada tahun 1690 hingga
teori partikel Newton mendapatkan banyak sanggahan. Fresnel mendefinisikan
difraksi dari eksperimen celah ganda Young sebagai interferensi gelombang
dengan persamaan:
mλ = asinθ
dimana a adalah jarak antara dua sumber muka gelombang, θ adalah sudut yang dibentuk
antara fraksi muka gelombang urutan ke-m dengan sumbu normal muka gelombang fraksi
mula-mula yang mempunyai urutan maksimum m = 0. Difraksi Fresnel kemudian dikenal
sebagai near-field diffraction, yaitu difraksi yang terjadi dengan nilai m relatif kecil.
Richard C. MacLaurin pada tahun 1909, dalam monographnya yang berjudul
Light,menjelaskan proses perambatan gelombang cahaya yang terjadi pada
difraksi Fresnel jika celah difraksi disoroti dengan sinar dari jarak jauh.
Joseph von Fraunhofer dengan mengamati bentuk gelombang difraksi yang
perubahan ukuran akibat jauhnya bidang pengamatan. Difraksi Fraunhofer
kemudian dikenal sebagai far-field diffraction.
Francis Weston Sears pada tahun 1948 untuk menentukan pola difraksi dengan
menggunakan pendekatan matematis Fresnel[17]. Dari jarak tegak lurus antara
celah pada bidang halangan dan bidang pengamatan serta dengan mengetahui
besaran panjang gelombang sinar insiden, sejumlah area yang disebut zona
Fresnel (en:Fresnel zone) atau half-period elements dapat dihitung.
Difraksi Fresnel
Difraksi Fresnel adalah pola gelombang pada titik (x,y,z) dengan persamaan:
dimana:
Difraksi Fraunhofer
Dalam teori difraksi skalar (en:scalar diffraction theory), Difraksi Fraunhofer adalah pola
gelombang yang terjadi pada jarak jauh (en:far field) menurut persamaan integral difraksi
Fresnel sebagai berikut:
Persamaan di atas menunjukkan bahwa pola gelombang pada difraksi Fresnel yang skalar
menjadi planar pada difraksi Fraunhofer akibat jauhnya bidang pengamatan dari bidang
halangan.
Difraksi celah tunggal
Sebuah celah panjang dengan lebar infinitesimal akan mendifraksi sinar cahaya insiden
menjadi deretan gelombang circular, dan muka gelombang yang lepas dari celah tersebut
akan berupa gelombang silinder dengan intensitas yang uniform. Secara umum, pada sebuah
gelombang planar kompleks yang monokromatik ψ’ dengan panjang gelombang dan lamda
yang melewati celah tunggal dengan lebar d yang terletak pada bidang x’-y′, difraksi yang
terjadi pada arah radial r dapat dihitung dengan persamaan:
dengan asumsi sumbu koordinaat tepat berada di tengah celah, x’ akan bernilai dari –d/2
hingga d/2, dan y’ dari 0 hingga ∞
Sebuah celah dengan lebar melebihi panjang gelombang akan mempunyai banyak sumber
titik (en:point source) yang tersebar merata sepanjang lebar celah. Cahaya difraksi pada sudut
tertentu adalah hasil interferensi dari setiap sumber titik dan jika fasa relatif dari interferensi
ini bervariasi lebih dari 2π, maka akan terlihat minima dan maksima pada cahaya difraksi
tersebut.
Maksima dan minima adalah hasil interferensi gelombang konstruktif dan destruktif pada
interferensi maksimal. Difraksi Fresnel/difraksi jarak pendek yang terjadi pada celah dengan
lebar empat kali panjang gelombang, cahaya dari sumber titik pada ujung atas celah akan
berinterferensi destruktif dengan sumber titik yang berada di tengah celah. Jarak antara dua
sumber titik tersebut adalah λ / 2.
III.Peralatan
1 buah piranti laser dan catu daya
1 buah piranti pemilih otomatis celah tunggal ( a = (125 ± 1 ) x 10 ³ mm )
1 buah piranti scaner beserta detektor fotodioda
1 buah camcorder
1 buah unit PC beserta DAQ dan perangkat pengendali otomatis
Gbr2. Peralatan Percobaan Distribusi Intensitas Difraksi
IV. Cara Kerja
Eksperimen pengukuran panjang gelombang sinar laser dengan menggunakan kisi difraksi
pada rLab ini dapat dilakukan dengan meng-klik tombol link rLab di halaman jadwal.
Langkah kerja eksperimen harus mengikuti prosedur yang telah ditentukan. Penyetingan
peralatan rLab berlangsung secara otomatis ketika praktikan menjalankan prosedur kerja.
V. Data Percobaan
Posisi (mm) Intensitas
0.00 0.04
0.44 0.05
0.88 0.04
1.32 0.04
1.76 0.05
2.20 0.03
2.64 0.04
3.08 0.04
3.52 0.03
3.96 0.05
4.40 0.04
4.84 0.04
5.28 0.05
5.72 0.04
6.16 0.04
6.60 0.05
7.04 0.03
7.48 0.04
7.92 0.04
8.36 0.03
8.80 0.04
9.24 0.04
9.68 0.04
10.12 0.05
10.56 0.04
11.00 0.04
11.44 0.05
11.88 0.03
12.32 0.04
12.76 0.04
13.20 0.03
13.64 0.05
14.08 0.04
14.52 0.04
14.96 0.05
15.40 0.04
15.84 0.04
16.28 0.05
16.72 0.03
17.16 0.04
17.60 0.04
18.04 0.03
18.48 0.05
18.92 0.04
19.36 0.04
19.80 0.05
20.24 0.04
20.68 0.04
21.12 0.05
21.56 0.03
22.00 0.04
22.44 0.04
22.88 0.03
23.32 0.05
23.76 0.04
24.20 0.04
24.64 0.05
25.08 0.04
25.52 0.04
25.96 0.05
26.40 0.03
26.84 0.04
27.28 0.04
27.72 0.03
28.16 0.05
28.60 0.04
29.04 0.04
29.48 0.05
29.92 0.04
30.36 0.04
30.80 0.05
31.24 0.03
31.68 0.04
32.12 0.04
32.56 0.03
33.00 0.05
33.44 0.04
33.88 0.04
34.32 0.05
34.76 0.04
35.20 0.04
35.64 0.05
36.08 0.03
36.52 0.04
36.96 0.05
37.40 0.03
37.84 0.05
38.28 0.04
38.72 0.04
39.16 0.05
39.60 0.04
40.04 0.04
40.48 0.05
40.92 0.03
41.36 0.04
41.80 0.04
42.24 0.03
42.68 0.05
43.12 0.04
43.56 0.04
44.00 0.05
44.44 0.04
44.88 0.04
45.32 0.05
45.76 0.03
46.20 0.04
46.64 0.05
47.08 0.03
47.52 0.05
47.96 0.04
48.40 0.04
48.84 0.05
49.28 0.04
49.72 0.04
50.16 0.05
50.60 0.03
51.04 0.04
51.48 0.04
51.92 0.03
52.36 0.05
52.80 0.04
53.24 0.04
53.68 0.05
54.12 0.04
54.56 0.04
55.00 0.05
55.44 0.03
55.88 0.04
56.32 0.04
56.76 0.04
57.20 0.05
57.64 0.04
58.08 0.04
58.52 0.05
58.96 0.04
59.40 0.04
59.84 0.05
60.28 0.03
60.72 0.04
61.16 0.04
61.60 0.03
62.04 0.05
62.48 0.04
62.92 0.04
63.36 0.05
63.80 0.04
64.24 0.04
64.68 0.05
65.12 0.03
65.56 0.04
66.00 0.05
66.44 0.03
66.88 0.04
67.32 0.04
67.76 0.04
68.20 0.05
68.64 0.04
69.08 0.04
69.52 0.05
69.96 0.03
70.40 0.04
70.84 0.04
71.28 0.03
71.72 0.05
72.16 0.04
72.60 0.04
73.04 0.05
73.48 0.04
73.92 0.04
74.36 0.05
74.80 0.03
75.24 0.04
75.68 0.04
76.12 0.03
76.56 0.05
77.00 0.04
77.44 0.04
77.88 0.05
78.32 0.04
78.76 0.04
79.20 0.05
79.64 0.03
80.08 0.04
80.52 0.05
80.96 0.04
81.40 0.05
81.84 0.04
82.28 0.04
82.72 0.05
83.16 0.04
83.60 0.04
84.04 0.05
84.48 0.03
84.92 0.04
85.36 0.05
85.80 0.04
86.24 0.05
86.68 0.04
87.12 0.04
87.56 0.05
88.00 0.04
88.44 0.04
88.88 0.05
89.32 0.03
89.76 0.04
90.20 0.05
90.64 0.03
91.08 0.05
91.52 0.04
91.96 0.04
92.40 0.05
92.84 0.04
93.28 0.04
93.72 0.05
94.16 0.03
94.60 0.04
95.04 0.05
95.48 0.04
95.92 0.05
96.36 0.04
96.80 0.04
97.24 0.05
97.68 0.04
98.12 0.04
98.56 0.05
99.00 0.03
99.44 0.05
99.88 0.05
100.32 0.04
100.76 0.05
101.20 0.04
101.64 0.04
102.08 0.05
102.52 0.04
102.96 0.04
103.40 0.05
103.84 0.03
104.28 0.04
104.72 0.05
105.16 0.04
105.60 0.05
106.04 0.04
106.48 0.04
106.92 0.05
107.36 0.04
107.80 0.04
108.24 0.05
108.68 0.03
109.12 0.04
109.56 0.05
110.00 0.04
110.44 0.05
110.88 0.04
111.32 0.04
111.76 0.05
112.20 0.04
112.64 0.04
113.08 0.05
113.52 0.04
113.96 0.05
114.40 0.05
114.84 0.04
115.28 0.05
115.72 0.04
116.16 0.04
116.60 0.05
117.04 0.04
117.48 0.04
117.92 0.05
118.36 0.04
118.80 0.05
119.24 0.05
119.68 0.04
120.12 0.05
120.56 0.04
121.00 0.04
121.44 0.05
121.88 0.04
122.32 0.04
122.76 0.05
123.20 0.04
123.64 0.05
124.08 0.05
124.52 0.04
124.96 0.05
125.40 0.04
125.84 0.04
126.28 0.05
126.72 0.04
127.16 0.04
127.60 0.05
128.04 0.04
128.48 0.05
128.92 0.05
129.36 0.04
129.80 0.05
130.24 0.05
130.68 0.04
131.12 0.05
131.56 0.04
132.00 0.04
132.44 0.05
132.88 0.04
133.32 0.05
133.76 0.05
134.20 0.04
134.64 0.05
135.08 0.04
135.52 0.04
135.96 0.05
136.40 0.04
136.84 0.04
137.28 0.05
137.72 0.04
138.16 0.05
138.60 0.05
139.04 0.04
139.48 0.05
139.92 0.05
140.36 0.04
140.80 0.05
141.24 0.04
141.68 0.05
142.12 0.05
142.56 0.04
143.00 0.05
143.44 0.05
143.88 0.04
144.32 0.05
144.76 0.05
145.20 0.05
145.64 0.06
146.08 0.04
146.52 0.05
146.96 0.06
147.40 0.04
147.84 0.05
148.28 0.05
148.72 0.05
149.16 0.06
149.60 0.05
150.04 0.05
150.48 0.06
150.92 0.05
151.36 0.05
151.80 0.06
152.24 0.05
152.68 0.06
153.12 0.06
153.56 0.05
154.00 0.06
154.44 0.06
154.88 0.06
155.32 0.06
155.76 0.05
156.20 0.06
156.64 0.06
157.08 0.05
157.52 0.06
157.96 0.06
158.40 0.06
158.84 0.07
159.28 0.06
159.72 0.06
160.16 0.07
160.60 0.06
161.04 0.07
161.48 0.08
161.92 0.07
162.36 0.08
162.80 0.08
163.24 0.07
163.68 0.09
164.12 0.09
164.56 0.09
165.00 0.11
165.44 0.10
165.88 0.10
166.32 0.12
166.76 0.11
167.20 0.14
167.64 0.16
168.08 0.28
168.52 0.48
168.96 0.47
169.40 0.35
169.84 0.31
170.28 0.32
170.72 0.36
171.16 0.40
171.60 0.40
172.04 0.44
172.48 0.48
172.92 0.51
173.36 0.63
173.80 0.74
174.24 0.83
174.68 1.31
175.12 4.36
175.56 4.97
176.00 4.97
176.44 4.97
176.88 4.97
177.32 4.97
177.76 4.96
178.20 4.95
178.64 4.93
179.08 4.91
179.52 4.93
179.96 4.94
180.40 4.95
180.84 4.94
181.28 4.93
181.72 4.89
182.16 0.00
182.60 4.92
183.04 4.96
183.48 4.97
183.92 4.97
184.36 4.97
184.80 4.97
185.24 4.97
185.68 4.97
186.12 1.14
186.56 0.90
187.00 0.82
187.44 0.67
187.88 0.64
188.32 0.65
188.76 0.64
189.20 0.57
189.64 0.47
190.08 0.41
190.52 0.37
190.96 0.31
191.40 0.31
191.84 0.29
192.28 0.29
192.72 0.40
193.16 0.44
193.60 0.35
194.04 0.14
194.48 0.09
194.92 0.09
195.36 0.09
195.80 0.08
196.24 0.08
196.68 0.08
197.12 0.07
197.56 0.08
198.00 0.07
198.44 0.07
198.88 0.08
199.32 0.06
199.76 0.06
200.20 0.07
200.64 0.05
201.08 0.06
201.52 0.06
201.96 0.05
202.40 0.06
202.84 0.06
203.28 0.05
203.72 0.06
204.16 0.05
204.60 0.05
205.04 0.06
205.48 0.05
205.92 0.06
206.36 0.06
206.80 0.05
207.24 0.06
207.68 0.05
208.12 0.05
208.56 0.06
209.00 0.05
209.44 0.05
209.88 0.06
210.32 0.04
210.76 0.05
211.20 0.05
211.64 0.04
212.08 0.05
212.52 0.05
212.96 0.04
213.40 0.05
213.84 0.04
214.28 0.05
214.72 0.05
215.16 0.04
215.60 0.05
216.04 0.05
216.48 0.04
216.92 0.05
217.36 0.04
217.80 0.04
218.24 0.05
218.68 0.04
219.12 0.04
219.56 0.05
220.00 0.03
220.44 0.04
220.88 0.04
221.32 0.03
221.76 0.05
222.20 0.04
222.64 0.04
223.08 0.05
223.52 0.04
223.96 0.04
224.40 0.05
224.84 0.03
225.28 0.04
225.72 0.04
226.16 0.03
226.60 0.05
227.04 0.04
227.48 0.04
227.92 0.05
228.36 0.04
228.80 0.04
229.24 0.05
229.68 0.03
230.12 0.04
230.56 0.04
231.00 0.03
231.44 0.05
231.88 0.04
232.32 0.04
232.76 0.05
233.20 0.04
233.64 0.04
234.08 0.05
234.52 0.03
234.96 0.04
235.40 0.04
235.84 0.03
236.28 0.05
236.72 0.04
237.16 0.04
237.60 0.05
238.04 0.04
238.48 0.04
238.92 0.05
239.36 0.03
239.80 0.04
240.24 0.04
240.68 0.03
241.12 0.05
241.56 0.04
242.00 0.04
242.44 0.05
242.88 0.04
243.32 0.04
243.76 0.05
244.20 0.03
244.64 0.04
245.08 0.04
245.52 0.03
245.96 0.05
246.40 0.04
246.84 0.04
247.28 0.05
247.72 0.04
248.16 0.04
248.60 0.05
249.04 0.03
249.48 0.04
249.92 0.05
250.36 0.03
250.80 0.05
251.24 0.04
251.68 0.04
252.12 0.05
252.56 0.04
253.00 0.04
253.44 0.05
253.88 0.03
254.32 0.04
254.76 0.05
255.20 0.03
255.64 0.05
256.08 0.04
256.52 0.04
256.96 0.05
257.40 0.04
257.84 0.04
258.28 0.05
258.72 0.03
259.16 0.04
259.60 0.05
260.04 0.03
260.48 0.04
260.92 0.04
261.36 0.04
261.80 0.05
262.24 0.04
262.68 0.04
263.12 0.05
263.56 0.03
264.00 0.04
264.44 0.05
264.88 0.03
265.32 0.05
265.76 0.04
266.20 0.04
266.64 0.05
267.08 0.04
267.52 0.04
267.96 0.05
268.40 0.03
268.84 0.04
269.28 0.05
269.72 0.03
270.16 0.05
270.60 0.04
271.04 0.04
271.48 0.05
271.92 0.04
272.36 0.04
272.80 0.05
273.24 0.03
273.68 0.04
274.12 0.04
274.56 0.03
275.00 0.04
275.44 0.04
275.88 0.04
276.32 0.05
276.76 0.04
277.20 0.04
277.64 0.05
278.08 0.03
278.52 0.04
278.96 0.04
279.40 0.03
279.84 0.04
280.28 0.04
280.72 0.03
281.16 0.05
281.60 0.04
282.04 0.04
282.48 0.05
282.92 0.03
283.36 0.04
283.80 0.05
284.24 0.03
284.68 0.04
285.12 0.04
285.56 0.03
286.00 0.05
286.44 0.04
286.88 0.04
287.32 0.05
287.76 0.03
288.20 0.04
288.64 0.05
289.08 0.03
289.52 0.04
289.96 0.04
290.40 0.04
290.84 0.05
291.28 0.04
291.72 0.04
292.16 0.05
292.60 0.03
293.04 0.04
293.48 0.05
293.92 0.03
294.36 0.05
294.80 0.04
295.24 0.04
295.68 0.05
296.12 0.04
296.56 0.04
297.00 0.05
297.44 0.03
297.88 0.04
298.32 0.05
298.76 0.03
299.20 0.04
299.64 0.04
300.08 0.03
300.52 0.05
300.96 0.04
301.40 0.04
301.84 0.05
302.28 0.03
302.72 0.04
303.16 0.05
303.60 0.03
304.04 0.04
304.48 0.04
304.92 0.03
305.36 0.05
305.80 0.04
306.24 0.04
306.68 0.05
307.12 0.03
307.56 0.04
308.00 0.05
308.44 0.03
308.88 0.04
309.32 0.04
309.76 0.03
310.20 0.05
310.64 0.04
311.08 0.04
311.52 0.05
311.96 0.04
312.40 0.04
312.84 0.05
313.28 0.03
313.72 0.04
314.16 0.04
314.60 0.03
315.04 0.05
315.48 0.04
315.92 0.04
316.36 0.05
316.80 0.04
317.24 0.04
317.68 0.05
318.12 0.03
318.56 0.04
319.00 0.04
319.44 0.03
319.88 0.04
320.32 0.04
320.76 0.04
321.20 0.05
321.64 0.04
322.08 0.04
322.52 0.05
322.96 0.03
323.40 0.04
323.84 0.04
324.28 0.03
324.72 0.05
325.16 0.04
325.60 0.04
326.04 0.05
326.48 0.04
326.92 0.04
327.36 0.05
327.80 0.03
328.24 0.04
328.68 0.04
329.12 0.03
329.56 0.04
330.00 0.04
330.44 0.04
330.88 0.05
331.32 0.04
331.76 0.04
332.20 0.05
332.64 0.03
333.08 0.04
333.52 0.04
333.96 0.03
334.40 0.05
334.84 0.04
335.28 0.04
335.72 0.05
336.16 0.04
336.60 0.04
337.04 0.05
337.48 0.03
337.92 0.04
338.36 0.04
338.80 0.03
339.24 0.05
339.68 0.04
340.12 0.04
340.56 0.05
341.00 0.04
341.44 0.04
341.88 0.05
342.32 0.03
342.76 0.04
343.20 0.04
343.64 0.03
344.08 0.05
344.52 0.04
344.96 0.04
345.40 0.05
345.84 0.04
346.28 0.04
346.72 0.05
347.16 0.03
347.60 0.04
348.04 0.04
348.48 0.03
348.92 0.05
349.36 0.04
349.80 0.04
350.24 0.05
350.68 0.04
351.12 0.04
351.56 0.05
352.00 0.03
352.44 0.04
352.88 0.04
353.32 0.03
353.76 0.04
354.20 0.04
354.64 0.04
355.08 0.05
355.52 0.04
355.96 0.04
356.40 0.05
356.84 0.03
357.28 0.04
357.72 0.04
358.16 0.03
358.60 0.04
359.04 0.04
VI.Pengolahan Data
Grafik Intensitas terhadap posisi (mm) dari data percobaan yaitu
2. Posisi terang pusat dengan intensitas 4,16 terletak pada posisi 181,72 mm (lihat pada
table data percobaan).
Posisi intensitas minimum θ menggunakan persamaan
Dimana panjang gelombang dapat kita hitung dari data-data percobaan. Dari terang pusat
(intensitas 4,16) kita dapat melihat dua intensitas berdekatan (di atas dan di bawah terang
pusat), yaitu pada posisi 183,48 mm dan 179,96 mm. Jarak dua tempat tersebut dengan terang
pusat juga sama-sama 1,76 mm (183,48 mm - 181,72 mm = 181,72 mm – 179,96 mm = 1,76
mm). Kita dapat menetukan basis 1,76 sebagai x, yaitu jarak orde pertama ke terang pusat.
Dengan begitu kita dapat mencar panjang gelombang dengan persamaan
Maka panjang gelombang λ , pada orde pertama (basis) adalah
Jarak intensitas minimum orde pertama θ1
Jarak intensitas minimum orde kedua θ₂
Jarak intensitas minimum orde ketiga θ3
Jarak intensitas minimum orde keempat θ4
Jarak intensitas minimum orde kelima θ5
Jarak intensitas minimum orde keenam θ6
Jarak intensitas minimum orde ketujuh θ7
Jarak intensitas minimum orde kedelapan θ8
Jarak intensitas minimum orde kesembilan θ9
Jarak intensitas minimum orde kesepuluh θ10
Perhitungan posisi orde selanjutnya dapat dihitung dengan cara yang sama.
VII. Analisa
a. Analisa Percobaan
Percobaan Distribusi Intensitas Difraksi ini menggunakan system r-lab, percobaan
menggunakan sitem online dimana kamera perekam langsung terhubung pada alat
eksperimen dan praktikan mengaksesnya melalui jaringan internet. Eksperimen pengukuran
panjang gelombang sinar laser dengan menggunakan kisi difraksi pada rLab ini dapat
dilakukan dengan meng-klik tombol link rLab di halaman jadual. Langkah kerja eksperimen
harus mengikuti prosedur yang telah ditentukan. Penyetingan peralatan rLab berlangsung
secara otomatis ketika praktikan menjalankan prosedur kerja.
Percobaan ini dilakukan dengan melewatkan sinar laser ke sebuah kisi tunggal yang dengan
luas a yaitu sebesar 125 x 10-3 mm. Cahaya laser yang berupa cahaya monokromatik itu
sebagian diteruskan (dengan sejajar) dan sebagan lagi dibelokkan ke atas atau bawah (dapat
juga ke kiri atau kanan, tergantung posisi alat). Pada layar terbentuk pola gelap terang yang
intensitasnya pada jarak tertentu (dari ujung layar) ditampilkan otomatis pada system r-lab
ini.
b. Analisa Hasil
Hasil dari percobaan ini adalah letak intensitas minimum atau pita gelap pada orde tertentu
dan juga intensitas maksimum pada orde tertentu. Praktikan terlebih dahulu memplot data
percobaan ke dalam grafik intensitas terhadap posisi (mm). Dari grafik ini kita dapat melihat
terdapat titik maksimum (intensitas paling besar) pada posisi 181,72 mm. Intensitas
maksimumnya 4,16 dan kita dapat memastikan ini adalah terang pusat karena sesuai dengan
teori intensitas paling maksimum terletak pada terang pusat karena pada posisi terang pusat
yang sejajar dengan kisi, cahaya tidak dibelokkan, cahaya diteruskan sehingga intensitasnya
paling besar.
Untuk mencari jarak pita gelap (intensitas minimum) kita menggunakan persamaan :
Praktikan menghitung jarak intensitas minimum orde pertama hingga orde 10.
Untuk Intensitas maksimum sesuai data percobaan praktikan mencari intensitas 2 titik
berdekatan (di atas dan di bawah terang pusat) dan sekaligus dua titik ini memiliki jarak
simetris dari terang pusatnya. Intensitas maksimum secara teoritik dapat diukur dengan
menggunakan persamaan
Praktikan mencari intensitas maksimum pada tiap orde dari orde pertama hingga orde ke
tujuh dan embandikan hasilnya pada tabel yang terdapat di pengolahan data nomor 4. Dari
tabel terlihat keakuratan pengukuran terjadi pada orde yang lebih besar. Kita tidak dapat
menyimpulkan intensitas percobaankah atau intensitas dari perhitungan teoritis yang lebih
benar. Percobaan berdasarkan hasil eksperimen yang tentunya terdapat beberapa kesalahan
eksperimen sedangkan rumus yang digunakan untuk mengukur intensitas maksimum teoritis
berdasarkan beberapa pendekatan. Walaupun begitu kita dapat menganalisa bahwa intensitas
maksimum pada terang pusat akan berkurang pada intensitas maksimum di orde satu, lalu
berkurang pada intensitas maksimum di orde kedua dan seterusnya ( semakin besar sudut
pembelokan cahaya semakin habis daya rambatnya). Pengukuran pada orde yang lebih tinggi
menghasilkan hasil yang lebih teliti karena pendekatan pada persamaan semakin dekat seiring
dimasukkannya variable m (orde) pada persamaan tersebut.
c. Analisa Kesalahan
Kesalahan yang terjadi pada percobaan Distribusi Intensitas Difraksi ini diakibatkan kurang
pahamnya praktikan dalam mekanisme difraksi pada lat percobaan karena video proses
percobaan yang ditampilkan pada r lab tidak terlalu jelas. Kurangya detail informasi proses
percobaan dan juga data percobaan yang terlalu banyak menimbulkan kesulitan tersendiri dan
akhirnya menimbulkan kesalahan perhitungan. Kesalahan perhitungan tentu saja
menyebabkan hasil percobaan tidak begitu mendekati tujuan dan teoritis.
VIII. Kesimpulan
1. Pada pengukuran lebar celah untuk difraksi, dipenagruhi oleh beberapa factor, yaitu :
jarak celah- layar, jarak pola minimum/maksimum dari terang pusat/sekunder, konstanta
untuk maksimum sekunder (yang terakhir khusus untuk pola terang sekunder).
2. Pada difraksi, intensitas terang pusat lebih besar daripada terang-terang selanjutnya
(terang 1, 2, 3, dst).
3. Difraksi adalah peristiwa pelenturan cahaya dengan sumber cahaya tunggal.
4. Besarnya pola difraksi berlawanan dengan lebar celah. Jika celah dilebarkan maka pola
difraksi akan mengecil, demikian pula sebaliknya.
5. Pola difraksi dapat diamati bila sumber cahaya monokromatis dan koheren.
IX.Referensi
Alonso, Mercelo, Edward J. Finn. 1992. Dasar-Dasar Fisika Universitas (Terjemahan).
Jakarta: Penerbit Erlangga
Halliday dan Resnick. 1991. Fisika Jilid 2 (Terjemahan). Jakarta: Erlangga
Kanginan, Marthen. 1996. Fiska SMA. Jakarta: Penerbit Erlangga
Tipler, P.A. 1998. Fisika Untuk Sains dan Teknik Jilid 2 ( Terjemahan). Jakarta: Penerbit
Erlangga
http://www.temf.de/Diffraction.135.0.html?&L=1#c641 (waktu akses : !4 Oktober 2010
pukul 23.00)